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量子力学两个角动量的耦合问题

这个需要你好好独立思考,再怎么讲都很难讲清楚,要理解角动量的耦合,必须借助群论……

轨道角动量是L=x×p,其中x和p用算符带入,就是L的算符定义。这是轨道角动量定义,因为不能类比到自旋的角动量,更一般的角动量算符的定义是,L是转动算符的生成元,这样的定义更加一般化,可以类比到任意的角动量,而且也揭示了其与空间转动的联...

既然已经说明l和m,那也就是说当前处于L和Lz的本征态|lm>了 ==0 (用对易关系[Lz,Lx]=i hbar Ly和[Ly,Lz]=i hbar Lx左右乘|lm>) 即-^2=,y同理 又==l(l+1)hbar^2,Lz|lm>=m|lm>,Lz^2|lm>=m^2|lm> =(l(l+1)-m^2)hbar^2 最后由于对称性,x和y可以互换...

[l,s·l]≠0?如你所说应该是等于0啊! 但要说明l不守恒,应该从[l,H]≠0入手,而系统哈密顿量H中不仅只有s·l这一项吧!

l是角量子数,标记一个系统的角动量大小,可以取正的整数和半整数,比如0或1或1/2等。 m是磁量子数,标记一个系统z方向角动量分量的大校 如果系统的角动量总大小已经确定了,用l标记, 而角动量的z方向分量不可能大于总的大小,所以m只能取-l到+...

量子力学里一般没有速度概念,物理量一般是位置、能量、动量、角动量这样的东西,所以角动量也不像经典物理里那样可以用线速度或者角速度和转动惯量来计算。量子力学里,角动量对应角动量算符,角动量算符的本征态具有确定的角动量,它们的线性...

角动量就是r叉乘p,r和p都是知道的,角动量也就知道了,量子力学和经典力学的区别在于对易关系,由于角动量可以用p和r表出,那么角动量和r,p之间的对易关系完全有r和p的对易关系决定,连续使用rp之间的对易关系就可以得到角动量与所有物理量之...

判断守恒量用的是这算符与哈密顿算符对易才是啊,为什么跟sl也是? ——不考虑自旋轨道耦合项时,哈密顿算符H=-hh(Pr)²/2m+l²/2mr²+V(r),[H,l]=0。考虑自旋轨道耦合项时,新的哈密顿算符H'=H+A(r)sl,而j=l+s;因[H,l]=0,[H,s]=0...

总角动量为1,所以算符Sz的矩阵形式是diag{1,0,-1},Sx的矩阵形式你可以利用对易关系求,也可以用升降算符的性质求,用后一种方法简单一点,现将结果直接写出Sx={{0,1,0},{1,0,1},{0,1,0}},归一化系数是1比根号2,同理Sy的矩阵形式也容易...

轨道角动量L^2=l(l+1)h/2pi,磁量子数m=正负l,正负l-1...正负1,0。磁场分量Lz=mh/2pi。将l=2带入,对L^2开方得,L=正负根号下(2乘(2+1))h/2pi=正负根号6h/2pi。 m可取正负2,正负1,0,带入得0,正负h/2pi,正负2h/2pi。也就是答案。

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